量子力学中的薛定谔方程：通解、定态与本征函数特性
1. 定态薛定谔方程（TISE）的解与本征值问题
定态薛定谔方程（TISE）通常有多个解，每个解对应着不同的 $\psi(x)$ 值及其相应的本征值 $E$。为了区分不同的 $\psi_n(x)$ 并将它们与对应的本征值 $E_n$ 关联起来，我们为它们加上下标。具有方程 2.26 形式的方程被称为本征值方程，不同的 $E_n$ 值是本征值，对应的 $\psi_n(x)$ 值则被称为本征函数。
有时候，一些本征函数可能会共享相同的本征值，这种情况下这些本征函数被称为简并的。不过，对于一维束缚态，本征函数是非简并的，所以我们暂时忽略简并情况，但在处理三维问题时，简并将是一个重要的考虑因素。
通过比较方程 2.25 和 2.26 括号中的第一项，我们可以得到动量算符的 $x$ 分量形式：
$\hat{p}_x = \frac{\hbar}{i}\frac{d}{dx}$
虚数 $i$ 的出现并不需要担心，因为波函数本身可以是复函数。需要注意的是，代表可观测物理量（如动量或能量）的算符的本征函数必须是实函数，因为测量到虚数动量是荒谬的。
2. 薛定谔方程的通解与叠加定理
TISE 是一个线性微分方程，这意味着其解的线性组合也是解。而且，本征函数构成了一组完备的函数集，即任何函数都可以表示为它们的线性组合，就像三维空间中的任何向量都可以表示为单位向量 $\hat{i}$、$\hat{j}$ 和 $\hat{k}$ 的线性组合一样。因此，TISE 的通解 $\psi(x)$（没有下标表示它不是本征函数）可以写成：
$\psi(x) = \sum_{n = 1}^{\i
